TAILIEUCHUNG - Tunable lasers handbook phần 7

Việc thực hiện flashlamp bơm master-bộ dao động / dao động hệ thống cưỡng bức được liệt kê trong Bảng 10. Ngoài những kết quả, tăng năng lượng cao như 478 đã được báo cáo cho một dao động tổng thể MPL và dao động cưỡng bức với một yếu tố phóng đại 5 [62]. Việc sử dụng | 284 Norman p. Barnes FIGURE 33 Littrow and Grazing-incidence grating configurations a Littrow configuration b Grazing-incidence configuration. where N is the order of the reflection. For gratings used in a laser resonator the orders are limited to 1 so that the losses associated with the higher orders are avoided. In the following we assume that the first-order reflection is always utilized. If a grating is used in the Littrow configuration the incident and reflected angles are equal. In this case the variation of the angle with wavelength is 44 1 . 35 d 2d cos 6f Using the same expression for the beam divergence the single-pass spectral bandwidth is zirdg w0cos o . 36 Since dg cos 0 . can be much larger than dnld K the spectral narrowing achieved with a grating can be much larger by employing a grating rather than a prism. Although greater spectral resolution can be achieved with a grating the losses of a grating tend to be higher. Losses are associated with both finite reflectivity of the coating usually a metal and less than unity grating efficiency. Higher losses are particularly pronounced at shorter wavelengths where the 6 Transition Metal Solid-State Lasers 285 reflectivity of the grating is lower since the reflectivity of the metal is lower. In addition gratings tend to be more damage prone as compared with prisms. Note that a grating will in general polarize a laser. Consequently the same comments regarding the losses associated with restricting the laser to operate in a polarized mode apply. The dispersive characteristics of multiple-prism grating systems are described in Chapter 2. Birefringenl filters achieve wavelength control by utilizing the variation of the phase retardation of a wave plate with wavelength. For normal incidence the phase difference b between the ordinary and extraordinary wave of a wave plate is D 2k - . d k 37 where n and n are the ordinary and extraordinary refractive indices respectively d is the thickness of the wave plate and X

TỪ KHÓA LIÊN QUAN
TAILIEUCHUNG - Chia sẻ tài liệu không giới hạn
Địa chỉ : 444 Hoang Hoa Tham, Hanoi, Viet Nam
Website : tailieuchung.com
Email : tailieuchung20@gmail.com
Tailieuchung.com là thư viện tài liệu trực tuyến, nơi chia sẽ trao đổi hàng triệu tài liệu như luận văn đồ án, sách, giáo trình, đề thi.
Chúng tôi không chịu trách nhiệm liên quan đến các vấn đề bản quyền nội dung tài liệu được thành viên tự nguyện đăng tải lên, nếu phát hiện thấy tài liệu xấu hoặc tài liệu có bản quyền xin hãy email cho chúng tôi.
Đã phát hiện trình chặn quảng cáo AdBlock
Trang web này phụ thuộc vào doanh thu từ số lần hiển thị quảng cáo để tồn tại. Vui lòng tắt trình chặn quảng cáo của bạn hoặc tạm dừng tính năng chặn quảng cáo cho trang web này.