TAILIEUCHUNG - Ebook Mật độ mức hạt nhân: Phần 2

Phần 2 của cuốn sách "Mật độ mức hạt nhân" gồm chương 4 và chương 5. Chương 4 trình bày phương pháp hiện tượng luận để tính mật độ mức hạt nhân và chương 5 là lý thuyết mật độ mức hạt nhân khi số kích thích cố định. Kết thúc quyển sách này là phần phụ lục trong đó đưa vào một vài bảng số liệu. Đó là các số liệu thực nghiệm về mật độ cộng hưởng nơtron, và cả bảng các giá trị các thông số mà chúng được sử dụng rộng rãi trong phương pháp hình thức luận mật độ mức hạt nhân nguyên tử. Mời các bạn tham khảo. | Ch−ơng 4 mô tả hiện tượng luận mật độ mức hạt nhân nguyên tử Mô tả hiện tượng luận ảnh h−ởng chuyển động tập thể lên mật độ mức. Trong những năm gần đây người ta chú ý nhiều đến sự tăng tập thể của mật độ mức [43]. Đơn giản nhất là ảnh h−ởng của chuyển động tập thể lên mật độ mức được khảo sát trong khuôn khổ mẫu suy rộng. Để mô tả mật độ trạng thái ω(E) trong mẫu suy rộng người ta giả thiết rằng xảy ra gần đúng gián đoạn ˆ () và Hamilton H cùng hàm sóng của nó có thể viết ở dạng () và () tức là: ˆ ˆ ˆ ˆ H = Hin + Hvib + Hrot ; ψ = ψvibψinψrot ˆ Các mức năng lượng – các giá trị riêng của toán tử H có dạng [4]: 1 h2 E = Ein + hω (ν + ) + J(J +1) 2 2ℑ⊥ () 2 ở đây Ein, hω , h / 2ℑ⊥ - năng lượng của các lượng tử chuyển động nội tại, dao động và quay t−ơng ứng, ν và J là các số lượng tử dao động và quay ; ℑ⊥ - mô men quán tính đối với trục vuông góc với trục đối xứng của hạt nhân. Theo , mật độ trạng thái ω được xác định bằng ph−ơng pháp biến đổi Laplax ngược từ tổng thống kê Q(β) mà đối với Hamilton của hệ () có thể viết như sau: ˆ ˆ ˆ ˆ Q (β ) = Sp exp − β H = Sp exp − β H in + H vib + H rot = [ ( [ ( ˆ = Sp exp − β H in )] [ ( ( ))] ˆ ˆ )] Sp [exp (− β H )] Sp [exp (− β H )] = vib rot () = Q in (β ) Q vib (β ) Q rot (β ) ∞ ở đây: Q vib (β) = ∑ e −hω( ν+1/ 2)β () ν =0 là tổng thống kê của dao động. ∞ ⎡ h 2β ⎤ Q rot (β) = ∑ (2J + 1) exp ⎢− J (J + 1)⎥ J =0 ⎣ 2ℑ ⊥ ⎦ () là tổng thống kê của chuyển động quay. Trong công thức (), thừa số (2J+1) chỉ ra độ suy biến mức với J đã cho. Chúng ta quay lại tính mật độ trạng thái. Chúng ta nhận thấy rằng tích phân chuyển động duy nhất chung cho cả ba loại chuyển động là năng lượng toàn phần E của hệ. Trong trường hợp này theo , khi tính ω(E) chúng ta sử dụng 75 () và (). Sử dụng ph−ơng pháp đường yên ngựa đối với ω(E) chúng ta thu được: expS(β0 ) ω(E) = () 1 ∂2 lnQ 2 2π ∂β2 β=β 0 còn toạ độ điểm yên ngựa β0 thì thu từ ph−ơng trình: ∂S / ∂β = .

• Vật lý
• Mật độ mức hạt nhân
• Ebook Mật độ mức hạt nhân
• Hạt nhân nguyên tử
• Lý thuyết mật độ mức hạt nhân
• Mật độ trạng thái
• Hạt lỗ trống
• Hạt nhân siêu chảy
• Mẫu các hạt độc lập
• Luận văn thạc sĩ
• Tóm tắt Luận văn Thạc sĩ Vật lý
• Cường độ chuyển dời
• Mật độ mức của hạt nhân 52V
• Vật lý hạt nhân
• Luận văn Vật lý
• Chuyên đề nghiên cứu sinh
• Một số vấn đề mức hạt nhân
• Báo cáo nghiên cứu khoa học
• Nghiên cứu khoa học
• Đề tài nghiên cứu khoa học
• Hạt nhân 153Sm
• Mô hình hiện tượng luận
• Phương pháp Oslo
• Mô hình HFBCS
• Mẫu khí Fermi dịch chuyển ngược
• Lò phản ứng hạt nhân
• Năng lượng hạt nhân
• Cấu trúc hạt nhân
• Chùm hạt neutron
• Hàm lực bức xạ
• Phản ứng hạt nhân
• Luận án Tiến sĩ
• Luận án Tiến sĩ Vật lí
• Phương pháp trùng phùng gamma gamma
• Phản ứng bắt nơtron
• Bài giảng Cấu kiện điện tử
• Vật liệu bán dẫn
• Nồng độ hạt dẫn
• Các loại chất bán dẫn
• Cơ chế dẫn điện bằng lỗ trống
• Bán dẫn thuần