TAILIEUCHUNG - Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 20

Electromagnetic Field Theory: A Problem Solving Approach Part 20. Electromagnetic field theory is often the least popular course in the electrical engineering curriculum. Heavy reliance on vector and integral calculus can obscure physical phenomena so that the student becomes bogged down in the mathematics and loses sight of the applications. This book instills problem solving confidence by teaching through the use of a large number of worked problems. To keep the subject exciting, many of these problems are based on physical processes, devices, and models. This text is an introductory treatment on the junior level for a two-semester electrical engineering. | Field Boundary Conditions 165 The potential in each region is 1 q q 1 Vll 2 J 2 2-11 2 y 0 4tT 2 A Z J with resultant electric field 1 qtxix O-dJij ziJ q txix Gi dlij ziJX 4TO1 x2 y d 2 z2 3 2 x2 y d 2 z2 3 2 7 En V Vi i 4 4ir 2 xU Cy-dlij zt x2 y d 2 z2 3 2 To satisfy the continuity of tangential electric field at y 0 we have E i Exn w w e 62 Eil E2ii 8 With no surface charge the normal component of D must be continuous at y 0 eiEyI e2E n -q q -q 9 Solving 8 and 9 for the unknown charges we find 2 E1 1 2 2e2 n 4 z l 2 10 The force on the point charge q is due only to the field from image charge _ 44 . fl2 2 1 . . 4t7 1 2C 21 _16rr 1 1 2 i 21 l 3 3-4 Normal Component of P and e0E By integrating the flux of polarization over the same Gaussian pillbox surface shown in Figure 3-12i we relate the discontinuity in normal component of polarization to the surface polarization charge density at using the relations 166 Polarization and Conduction from Section P P dS - I atdS P2n Pin -Op n P2 - Pi -crp s Js 12 The minus sign in front of at results because of the minus sign relating the volume polarization charge density to the divergence of P. To summarize polarization charge is the source of P free charge is the source of D and the total charge is the source of EqE. Using 4 and 12 the electric field interfacial discontinuity is n-H F _n D2 Dl P2-Pl _ 7 0r n ISi ---------------------- ------- 15 Eo E0 For linear dielectrics it is often convenient to lump polarization effects into the permittivity e and never use the vector P only D and E. For permanently polarized materials it is usually convenient to replace the polarization P by the equivalent polarization volume charge density and surface charge density of 12 and solve for E using the coulombic superposition integral of Section . In many dielectric problems there is no volume polarization charge but at surfaces of discontinuity a surface polarization charge is present as given by 12 . EXAMPLE 3-2 CYLINDER .

• Điện - Điện tử
• Kỹ thuật điện
• lý thuyết trường điện từ
• ứng dụng điện từ
• giáo trình giảng dạy
• thiết bị
• mô hình điện
• Đề thi học kỳ
• Kỹ thuật điện Điện tử
• Kỹ thuật điện tử
• Đề thi Kỹ thuật điện
• Bài tập Kỹ thuật điện
• Đề thi Kỹ thuật điện tử
• Đề thi Kỹ Thuật điện điện tử
• Bài tập Kỹ Thuật điện điện tử
• Bài giảng Kỹ thuật điện điện tử
• Kỹ thuật điện điện tử
• Tìm hiểu kỹ thuật điện tử
• Tài liệu kỹ thuật điện điện tử
• Dòng điện hình sin
• Ôn tập kỹ thuật điện tử
• Để cương kỹ thuật điện tử
• Bài giảng kỹ thuật điện tử
• Giáo rình kỹ thuật điện tử
• bài giảng Kỹ thuật điện
• tài liệu Kỹ thuật điện
• giáo trình Kỹ thuật điện
• lý thuyết Kỹ thuật điện
• Đáp án đề thi
• Bải giảng kỹ thuật điện
• Chuyên đề kỹ thuật điện
• Hướng dẫn kỹ thuật điện
• Giáo trình kỹ thuật điện tử
• Đề cương kỹ thuật điện tử
• Tài liệu kỹ thuật điện tử
• Bài tập kỹ thuật điện tử
• Kỹ thuật mạch điện tử
• Bài giảng kỹ thuật mạch điện tử
• Đề cương kỹ thuật mạch điện tử
• Thí ngiệm kỹ thuật điện
• Đề cương kỹ thuật điện
• Mạch khuếch đại
• Ứng dụng kỹ thuật điện
• Kỹ thuật xung cơ điện
• Nguyên lý kỹ thuật điện tử
• thí nghiệm kỹ thuật điện