TAILIEUCHUNG - Classical Mechanics - 3rd ed. - Goldstein, Poole & Safk Episode 2 Part 5

Tham khảo tài liệu 'classical mechanics - 3rd ed. - goldstein, poole & safk episode 2 part 5', kỹ thuật - công nghệ, cơ khí - chế tạo máy phục vụ nhu cầu học tập, nghiên cứu và làm việc hiệu quả | Cyclic Coordinates and Conservation Theorems 345 Thus if t doesn t appear explicitly in L. it will also not be present in H and H will be constant in time. Further it was proved in Section that if the equations of transformation that define the generalized coordinates I m I m q 1 Ợzi j I do not depend explicitly upon the time and if the potential is velocity independent then H is the total energy T V . The identification of H as a constant of the motion and as the total energy are two separate matters and the conditions sufficient for the one are not enough for the other. It can happen that the Eqs. do involve time explicitly but that H does not. In this case H is a constant of the motion but it is not the total energy. As was also emphasized in Section the Hamiltonian is dependent both in magnitude and in functional form upon the initial choice of generalized coordinates. For the Lagrangian we have a specific prescription L T V and a change of generalized coordinates within that prescription may change the functional appearance of L but cannot alter its magnitude. On the other hand use of a different set of generalized coordinates in the definition for the Hamiltonian Eq. may lead to an entirely different quantity for the Hamiltonian. It may be that for one set of generalized coordinates H is conserved but that for another it varies in time. To illustrate some of these points in a simple example we may consider a somewhat artificial one-dimensional system. Suppose a point mass m is attached to a spring of force constant k the other end of which is fixed on a massless cart that is being moved uniformly by an external device with speed Vo cf. Fig. . If we take as generalized coordinate the position X of the mass particle in the stationary system then the Lagrangian of the system is obviously L x x t T - V ---- x - Vo 2. For simplicity the origin has been chosen so that the cart passes through it at t 0. The corresponding equation

TỪ KHÓA LIÊN QUAN
TAILIEUCHUNG - Chia sẻ tài liệu không giới hạn
Địa chỉ : 444 Hoang Hoa Tham, Hanoi, Viet Nam
Website : tailieuchung.com
Email : tailieuchung20@gmail.com
Tailieuchung.com là thư viện tài liệu trực tuyến, nơi chia sẽ trao đổi hàng triệu tài liệu như luận văn đồ án, sách, giáo trình, đề thi.
Chúng tôi không chịu trách nhiệm liên quan đến các vấn đề bản quyền nội dung tài liệu được thành viên tự nguyện đăng tải lên, nếu phát hiện thấy tài liệu xấu hoặc tài liệu có bản quyền xin hãy email cho chúng tôi.
Đã phát hiện trình chặn quảng cáo AdBlock
Trang web này phụ thuộc vào doanh thu từ số lần hiển thị quảng cáo để tồn tại. Vui lòng tắt trình chặn quảng cáo của bạn hoặc tạm dừng tính năng chặn quảng cáo cho trang web này.